Флюс фото: виды, фото и цена лечения флюса

Содержание

Флюс для пайки ПАЯЛЬНАЯ КИСЛОТА 30мл REXANT 09-3610

Флюс паяльная кислота 09-3610

Паяльная кислота для удаления оксидов с поверхностей и улучшения растекания жидкого припоя при пайке углеродистых и низколегированных сталей, меди, никеля и их сплавов.

Применение

Применяется при пайке деталей / поверхностей припоями оловянно-свинцовой группы в температурном диапазоне (290-350°С). После пайки необходимо смыть остатки кислоты 5% раствором кальцинированной соды. 

  • хлорид цинка, вода;
  • фасовка -  30мл.

Меры предосторожности: при попадании на кожу - промыть мыльной водой; хранить в местах, недоступных для детей. 

Флюс для пайки ПАЯЛЬНАЯ КИСЛОТА 30мл REXANT
Изображения и характеристики данного товара, в том числе цвет, могут отличаться от реального внешнего вида. Комплектация и габариты товара могут быть изменены производителем без предварительного уведомления. Описание на данной странице не является публичной офертой.

Флюс для пайки ПАЯЛЬНАЯ КИСЛОТА 30мл REXANT — цена, фото, технические характеристики. Для того, чтобы купить Флюс для пайки ПАЯЛЬНАЯ КИСЛОТА 30мл REXANT в интернет-магазине prestig.ru, нажмите кнопку "В КОРЗИНУ" и оформите заказ, это займет не больше 3 минут. Для того чтобы купить Флюс для пайки ПАЯЛЬНАЯ КИСЛОТА 30мл REXANT оптом, свяжитесь с нашим оптовым отделом по телефону +7 (495) 664-64-28

  • ожидается Щелковская. Пункт самовывоза
  • в наличии Щелковская. Магазин
  • ожидается Удаленный склад (доставка +2 дня)

А010133 Флюс LV-1000 30мл флакон пластик с капельницей ВТО - А010133

А010133 Флюс LV-1000 30мл флакон пластик с капельницей ВТО - А010133 - фото, цена, описание, применимость. Купить в интернет-магазине AvtoAll.Ru Распечатать

40

1

Артикул: А010133

Код для заказа: 550783

Есть в наличии
Доступно для заказа
- >10 шт.Сейчас в 2 магазинах - 7 шт.Цены в магазинах могут отличатьсяДанные обновлены: 03.04.2021 в 11:30 Доставка на таксиДоставка курьером - 300 ₽

Сможем доставить: Послезавтра (к 05 Апреля)

Доставка курьером ПЭК - EasyWay - 300 ₽

Сможем доставить: Сегодня (к 03 Апреля)

Пункты самовывоза СДЭК Пункты самовывоза Boxberry Постаматы PickPoint Магазины-салоны Евросеть и Связной Терминалы ТК ПЭК - EasyWay Самовывоз со склада интернет-магазина на Кетчерской - бесплатно

Возможен: сегодня c 13:26

Самовывоз со склада интернет-магазина в Люберцах (Красная Горка) - бесплатно

Возможен: завтра c 11:00

Самовывоз со склада интернет-магазина в поселке Октябрьский - бесплатно

Возможен: завтра c 11:00

Самовывоз со склада интернет-магазина в Сабурово - бесплатно

Возможен: завтра c 13:00

Самовывоз со склада интернет-магазина на Братиславской - бесплатно

Возможен: завтра c 11:00

Самовывоз со склада интернет-магазина в Перово - бесплатно

Возможен: завтра c 11:00

Самовывоз со склада интернет-магазина в Кожухово - бесплатно

Возможен: завтра c 11:00

Самовывоз со склада интернет-магазина в Вешняков - бесплатно

Возможен: завтра c 11:00

Самовывоз со склада интернет-магазина из МКАД 6км (внутр) - бесплатно

Возможен: завтра c 11:00

Самовывоз со склада интернет-магазина в Подольске - бесплатно

Возможен: завтра c 11:00

Код для заказа 550783 Артикулы А010133 Производитель ВТО Каталожная группа: . .Инструмент шоферский и принадлежности
Принадлежности
Ширина, м:
0.02 Высота, м: 0.11 Длина, м: 0.04 Вес, кг: 0.036

Отзывы о товаре

Сертификаты

Обзоры

Наличие товара на складах и в магазинах, а также цена товара указана на 03.04.2021 11:30.

Цены и наличие товара во всех магазинах и складах обновляются 1 раз в час. При достаточном количестве товара в нужном вам магазине вы можете купить его без предзаказа.

Интернет-цена - действительна при заказе на сайте или через оператора call-центра по телефону 8-800-600-69-66. При условии достаточного количества товара в момент заказа.

Цена в магазинах - розничная цена товара в торговых залах магазинов без предварительного заказа.

Срок перемещения товара с удаленного склада на склад интернет-магазина.

Представленные данные о запчастях на этой странице несут исключительно информационный характер.

4dfbc4e5e7b4efc7504f0cc2626cdc07

Добавление в корзину

Доступно для заказа:

Кратность для заказа:

Добавить

Отменить

Товар успешно добавлен в корзину

!

В вашей корзине на сумму

Закрыть

Оформить заказ

Флюс: фото, лечение и симптомы

Периостит считается одной из наиболее распространённых стоматологических патологий, характеризуется сильной болью и отёчностью – фото флюса можно увидеть в нашей статье. Заболевание требует незамедлительного лечения, поскольку гнойно-инфекционный процесс может распространиться на другие ткани, что чревато опасными осложнениями.

Флюс характерен сильными болевыми ощущениями

Отчего появляется флюс

 Флюс (периостит)  – воспалительный процесс в надкостнице, болезнь развивается из-за невнимательного отношения к здоровью зубов. При проникновении патогенных микроорганизмов в кариозную полость развивается пульпит – заболевание сопровождается сильной болью, но постепенно пульпа отмирает, неприятные ощущения исчезают. Но воспалительный процесс приобретает хроническую форму, микробы проникают глубже, начинает скапливаться гной вокруг корня, что и становится причиной образования шишки.

Причины патологии:

  • кариес, стоматит, гингивит;
  • травмы слизистой ротовой полости;
  • воспаление десневого канала;
  • ангина, фурункулёз, другие хронические или обширные инфекционные заболевания;
  • недостаточное выделение слюны.

Кариес может вызвать флюс

Патогенные микроорганизмы могут проникнуть в ткани при инъекционном введении наркоза во время удаления зуба, установки пломбы, после пломбирования каналов.

Иногда острый воспалительный процесс развивается во время тяжёлого прорезывания зубов мудрости у людей после 30 лет.

Симптомы и первые признаки флюса

Основной симптом периостита – зубная боль, которая усиливается во время приёма пищи, может охватывать всю челюсть, отдавать в различные части головы и лица. Как выглядит воспалённая десна при периостите, можно увидеть на фото.

Опухшая щека от флюса

Шишка на десне

Воспаленная десна от флюса

Как проявляется зубной флюс:

  • если воспаление охватывает верхнюю челюсть, наблюдается сильная отёчность щеки, губ, век;
  • если больной зуб находится на нижней челюсти – опухоль наблюдается в области подбородка, лимфатические узлы увеличиваются в размерах, становятся болезненными;
  • на десне возле очага воспаления появляется шишка;
  • повышение температуры до 38 и более градусов;
  • человеку больно и сложно открывать рот;
  • слабость, общее ухудшение самочувствия.

При хронической форме патологии боль может отсутствовать, но воспалительный процесс продолжает прогрессировать, наблюдается утолщение кости под повреждённым зубом

У людей среднего возраста симптомы флюса выражены ярче, нежели у детей, лиц преклонного возраста.

К какому врачу обратиться?

При появлении признаков периоста, воспалении десны, необходимо посетить стоматолога, при запущенных формах патологии потребуется консультация хирурга.

Диагностика

Флюс имеет яркую клиническую картину, поэтому поставить первоначальный диагноз врач может уже после внешнего осмотра. Но чтобы установить степень тяжести патологии, назначают общий анализ крови, рентген.

Рентген зубов помогает выявить степень заболевания

Что делать при периостите в домашних условиях?

Схема лечения патологии зависит от степени тяжести болезни, общего состояния человека. В домашних условиях можно оказать первую помощь, хорошо помогают устранить проявления воспаления средства народной медицины, но полноценную терапию сможет провести только стоматолог.

Первая помощь

Лучшее, что можно сделать при появлении проявлений флюса – обратиться к врачу, но сделать это по каким-либо причинам невозможно, унять боль помогут некоторые простые манипуляции.

Как справиться с болью при флюсе:

  1. Чтобы снять опухоль, необходимо приложить к наружной области отёкшей щеке лёд или холодный компресс, хорошо помогает капустный лист.
  2. Для обезболивания принять таблетку Анальгина, Кетанова, смазать воспалённую десну мазью Вишневского, Левомеколем, приложить к десне свежий лист алоэ.
  3. Чтобы вымыть гной, необходимо полоскать рот раствором из соды и соли, отварами лекарственных трав.
  4. Между двумя слоями марли насыпать соды, приложить к поражённому зубу, держать такой компресс можно всю ночь.
 При подозрении на флюс нельзя накладывать на отёк повязки, спать на воспалённой стороне. 

Раствор соды и соли поможет вымыть гной

Лечение лекарственными средствами

Справиться с болью, устранить боль, другие признаки воспаления при флюсе помогут лекарства в виде таблеток и средств наружного применения.

Чем лечить периостит:

  • противовоспалительные препараты – Нимесил, Ибупрофен, помогают снизить интенсивность болевого синдрома, устранить жар;
  • антибиотики – Ампиокс, Цифран, Амоксиклав;
  • антигистаминные препараты – Диазолин, устраняют отёчность;
  • наружные средства – гель Метрогил дента, Холисал, Левомеколь, обладают противовоспалительным, противомикробным, обезболивающим действием.

Принимать антибактериальные препараты можно только после консультации со стоматологом.

Цифран — антибиотическое средство

Как избавиться от флюса народными средствами

Препараты нетрадиционной медицины помогут облегчить состояние до похода к врачу, или же после вскрытия десны.

Как можно бороться с флюсом:

  1. В 220 мл воды растворить по 5 г соли и соды, полоскать тёплым раствором рот каждые полчаса. Это средство быстро устраняет боль, его используют для того, чтобы прорвало нарыв.
  2. В 200 мл тёплой воды развести 5 мл настойки календулы, проводить полоскание раз в час, раствор следует держать во рту не менее 30 секунд.
  3. Смешать по 40 г шалфея и мелиссы, сбор залить 300 мл кипятка, оставить на 25 минут, отфильтровать, полоскать рот 6–7 раз в день.

Хорошо помогает справиться с инфекцией прополис – при сильном болевом синдроме необходимо жевать небольшие порции продукта в течение всего дня.

Избавиться от флюса помогает полоскание раствором настойки календулы и воды

Хирургические методы

Для удаления гноя необходимо вскрыть абсцесс – содержимое выходит наружу, но для лучшего оттока используют дренаж. Все манипуляции проводят под местным наркозом, одновременно врач может ликвидировать поражённые корни или зубы.

Этапы проведения операции:

  1. Введение наркоза.
  2. Возле больного зуба врач надрезает десну, при необходимости и костную ткань.
  3. Удаляют гной, проводят обработку антисептиками.
  4. Устанавливают дренаж в виде резиновой трубки – это делают для того, чтобы ткани не заросли преждевременно.
  5. Назначают медикаментозное лечение.
  6. Когда гной полностью исчезает, дренаж удаляют.
  7. Если десна не заживает самостоятельно, рану зашивают.
  8. Повреждённый зуб лечат или удаляют.

Процесс разрезания десны и сбор гноя

За 2 часа до посещения врача нужно воздержаться от приёма обезболивающих средств. После удаления зуба нельзя пить лекарства на основе ацетилсалициловой кислоты, поскольку они разжижают кровь.

Флюс у ребёнка

Флюс чаще всего возникает у детей в возрасте 5–6 лет, основная причина – ослабленный иммунитет, неправильный уход за ротовой полостью. Спровоцировать развитие заболевания может злоупотребление сладостями, газированными напитками, наследственный фактор.

Воспалительный процесс сопровождается острой зубной болью, отёчностью мягких тканей, болью, которая отдаёт в височную область, неприятным запахом изо рта, ребёнок становится капризным, плохо ест испит. В отличие от взрослых, температура у детей повышается редко, но если появляется жар, это признак того, что инфекция проникла в кровь, требуется незамедлительная помощь врача.

Лечить флюс у ребёнка народными средствами категорически запрещается, если приступ возник в вечернее время, необходимо приготовить раствор для полоскания из 200 мл кипятка и 5 г ромашки, шалфея.

Важно!

Категорически запрещается вскрывать нарыв самостоятельно, давать ребёнку антибиотики и анальгетики, чтобы уменьшить боль, можно смазать воспалённые дёсны Метрогил Дента, обрабатывать ротовую полость Хлоргексидином, Фурацилином, Бетадином.

Лечение флюса у детей и взрослых проходит одинаково, только стоматологи всячески стараются сохранить молочные зубы, поскольку считают, что после их удаления могут возникнуть проблемы в развитии постоянных зубов. При хроническом периостите детям часто назначают физиотерапевтические процедуры – электрофорез, лечение ультразвуком, лазером, эти методы помогают убрать отёки, ускорить процесс оттока гноя, восстановить костную ткань.

Флюс при беременности

Флюс часто развивается у беременных на фоне ослабленного иммунитета, даже незначительное инфекционное заболевание может стать причиной возникновения гнойного процесса, поэтому врачи рекомендуют обязательно посетить стоматолога на этапе планирования зачатия.

Клиническая картина у беременных имеет ярко выраженный характер – повышается температура до 39 градусов, возникают признаки сильной интоксикации, воспаляются лимфоузлы, боль резка, постоянная.

Флюс при беременности вызывает сильное повышение температуры

Во время диагностики рентген противопоказан только в I триместре, на поздних сроках процедуру проводить можно, только живот следует закрыть защитным фартуком. Более безопасным, но менее информативным методом обследования считается визиография.

Лечение флюса у беременных может проводить только врач, поскольку антибиотики и многие другие лекарственные препараты будущим мамам принимать нельзя. Чаще всего для устранения признаков воспаления стоматолог назначает витамины, физиопроцедуры. Вскрытие гнойника, удаление зуба проводят под наркозом, поэтому женщине следует обязательно сообщить о своём положении дантисту, чтобы он смог подобрать безопасное средство, все эти процедуры можно проводить только на поздних сроках.

Флюс при беременности считается опасным заболеванием, поскольку оказывает тератогенное влияние на плод.

Чем опасен флюс?

Если мешочек с гноем вскроется самостоятельно, инфекция может проникнуть в гайморовые пазухи, оболочку головного мозга, сердечную мышцу, что чревато тяжёлыми, иногда смертельными осложнениями.

Последствия флюса:

  • абсцесс;
  • челюстной остеомиелит – инфекция распространяется на костную ткань, заболевание чаще поражает нижнюю челюсть;
  • флегмона – попадает в мышцы лица, опускается в ткани шеи, приникает во внутренние органы, патология представляет угрозу для жизни человека;
  • заражение крови.

Флюс чреват развитием челюстного остеомиелита

Чтобы избежать осложнений, необходимо своевременно принять меры по устранению флюса. Во время лечения соблюдать все рекомендации врача, не прерывать терапию самостоятельно, даже если признаки заболевания исчезли.

Как предотвратить появление флюса

Профилактика флюса заключается в предотвращении, своевременном лечении кариеса – основной причины возникновения периостита.

Как избежать флюса зуба:

  • чистить зубы утром и вечером;
  • после каждого приёма пищи полоскать рот специальными растворами или тёплой водой;
  • выбирать зубную щётку средней степени жёсткости;
  • регулярно использовать пасты, которые содержат фтор, экстракты лекарственных растений;
  • своевременно избавляться от зубного камня;
  • употреблять больше овощей и фруктов в свежем виде, ограничить приём сладостей.
 Посещать стоматолога нужно дважды в год – любое заболевание зубов и дёсен легче устранить на начальном этапе развития. 

Чистите зубы утром и вечером

 Вопрос – ответ

Может ли флюс пройти сам по себе?

Периостит – серьёзное инфекционное заболевание, пройти самостоятельно оно не может, гною нужен выход. Часто после приёма анальгетиков, противовоспалительных средств боль, отёчность исчезает, но это лишь признак того, что патология перешла в хроническую стадию.

Флюс – сколько дней проходит?

Продолжительность терапии зависит от степени тяжести патологии, в среднем составляет 1–4 недели.

Можно ли греть флюс?

Прогревание, согревающие компрессы при флюсе делать категорически нельзя – под воздействием тепла патогенные микроорганизмы начнут активно размножаться, что только усугубит течение заболевания.

Нельзя делать прогревание при флюсе

Можно ли проколоть флюс иголкой?

 Нет, самостоятельно вскрывать флюс нельзя.  Даже если гной вытечет наружу, всё равно требуется тщательно очистить десну, осмотреть корни, вылечить или удалить повреждённый зуб. При прокалывании шишки в домашних условиях велика вероятность занесения инфекции в рану, что может вызвать серьёзные осложнения.

Можно ли чистить зубы при флюсе?

Гигиенические процедуры при периостите не противопоказаны, только нужно использовать щётку с мягкой щетиной, место вокруг больного зуба чистить аккуратно, чтобы не травмировать ткани. Если боль очень сильная, вместо чистки зубов можно полоскать рот специальными очищающими растворами.

При флюсе выберете зубную щетку с мягкой щетиной

Алкоголь при флюсе

Во время лечения флюса пить алкоголь, использовать спиртовые настойки для компрессов противопоказано – этанол ускоряет процесс кровообращения, что может спровоцировать стремительное развитие инфекции. Спиртные напитки нельзя сочетать и с антибиотиками – такое сочетание крайне опасно для печени, состояния всего организма в целом.

Не пейте алкоголь при флюсе

 Флюс  – опасное гнойно-инфекционное заболевание, которое возникает из-за халатного отношения к собственному здоровью. Лекарственные и народные средства помогут справиться с болью начальная стадия развития патологии, но без вмешательства стоматолога избавиться от болезни не получится.

причины, симптомы, диагностика, лечение, профилактика

Инфекционно-воспалительное поражение, которое локализуется в надкостнице альвеолярного отростка либо тела челюсти и сопровождается болью, распуханием щеки или десны.

Причины

Возникновение флюса обусловлено попаданием инфекции в зубную ткань. Развитие недуга может быть обусловлено наличием у пациента зубов, пораженных кариесом, механического повреждения слизистой оболочки рта, воспалительным поражением десневого кармана, инфицирования тканей зуба во время инъекций, ангины либо фурункулеза. Иногда возникновение заболевания, ассоциировано с некачественным либо несвоевременным лечением зубов.

Симптомы

В начале заболевание может никак не проявлять себя. При вовлечении в воспалительный процесс пульпы у пациента наблюдается возникновение интенсивной зубной боли, которая может усиливаться при жевании. Также в области поражения может возникать гиперемия и отек тканей, которые окружают зуб. В этой области на десне наблюдается формирование шишки, заполненной гнойным секретом. В том случае, если пораженный зуб расположен на верхней челюсти, то может присоединяться опухание и отечность щеки, века, губы и области под глазом.

Если же зуб расположен на нижней челюсти, то заболевание проявляется возникновением припухлости щеки и подбородочной зоны, кроме этого может быть выявлено увеличение и болезненность подчелюстных лимфатических узлов. Иногда может наблюдаться повышение температуры тела до высоких цифр и развитие общего недомогания.

Как правило, у взрослых больных наблюдается более выраженное развитее симптоматики в сравнении с пожилыми лицами и детьми.

Для острой формы заболевания, характерно развитие выраженной отечности десны, а также распространения отека на область верхней губы и носогубной складки. Попадание патогенной флоры в мягкие ткани шеи или лица, может стать причиной летального исхода. Для хронической формы недуга характерна медленная манифестация, а также формирования в пораженной зоне утолщения кости.

Диагностика

Диагностирование заболевания осуществляется с учетом основных симптомов, на основании тщательного осмотра полости рта и инструментально-диагностических и лабораторных исследований.

При необходимости таким больным назначают рентгенографическое исследование. При постановке диагноза потребуется дифференциация флюса от других заболеваний, таких как острый периодонтит, абсцесс, флегмона, остеомиелит челюсти.

Лечение

Выбор схемы лечения осуществляется с учетом остроты воспалительного процесса, степени тяжести и типа недуга. На начальных стадиях флюса, до образования гнойника, его можно вылечить при помощи антибиотиков и обезболивающих препаратов. При прогрессировании заболевания лечение происходит при помощи хирургического вскрытия патологического очага и установки дренажа, что не позволяет ране слишком быстро закрыться и обеспечивает качественный отток гнойного секрета. Если причиной развития флюса является пораженный кариесом зуб, то его удаляют. При вовлечении в патологический процесс надкостницы может потребоваться удаление ее пораженной части. В тяжелых случаях может потребоваться хирургическое удаление всех пораженных тканей.

Профилактика

Профилактика заболевания основана на качественном уходе за полостью рта, использовании зубной нити, бальзамов-ополаскивателей и своевременного лечения заболеваний зубов и десен.

ФОТОГРАФИЧЕСКИЙ ПОТОК. - ЭРИК КИМ

Ваша фотография всегда в движении, и вы тоже.

I. Рост происходит от перемен.

Санта-Моника, 2009

Гераклит однажды сказал, что вся жизнь находится в постоянном движении.

Flux: постоянный шанс и движение.

Например, ваши атомы и молекулы сегодня совершенно другие, чем когда вам было 5 лет. Однако вы все равно идентифицируете себя 5-летнего ребенка как «самого себя» - почему? Потому что чувство преемственности и личная память.

Однако, чтобы расти, развиваться и быть человеком - нам нужно находиться в состоянии постоянных изменений и изменений.

Токио, 2012

Мы находимся в движении между голодом и сытостью.

Мы находимся в движении между движением и неподвижностью.

В вашей фотографии ваш стиль всегда будет меняться, постоянно меняясь.

Провинстаун, 2014

Например, когда вы начали фотографировать, вы определенно стали другим фотографом и человеком, чем сейчас.

Если ваш стиль фотографии никогда не меняется, значит, вы умираете как фотограф и художник.

II. Я люблю менять свой стиль фотографии

Центр города Лос-Анджелес, 2013

Например, когда мне было 18, мой стиль фотографии был другим, чем сейчас в 29 лет.

Когда я начинал, мне нравились пейзажи. Теперь мне это надоело до смерти.

Когда я начал заниматься уличной фотографией, мне нравились черно-белые «решающие моменты» в духе Анри Картье-Брессона. Теперь это меня глупо утомляет. Я больше похож на Йозефа Куделка и Ричарда Аведона - мне нравятся резкие фотографии с душой, портреты людей и фотографии самого себя.

Центр города Лос-Анджелес, 2015

Я всегда в постоянном движении. Я перешел от уличной фотографии к личной фотографии, к городским пейзажам, черно-белому, цветному, пленочному, цифровому, смартфону, среднему формату, автопортрету.

Беркли, 2015 #cindyproject #ricohgrii

С философской точки зрения: от технолога до стоиков, дзен, даосизма, Ницше, поэзии, искусства, современного дизайна, классической греческой философии, Сократа, досократа и пост-Сократа. -Сократ, Иисус, Сенека, Нассим Талеб, а теперь и Эрик Ким.

III. Перемены к лучшему.

Сеул, 2009

Нам почему-то стыдно за перемены. В американской политике «шлепки» воспринимаются как негатив.

Менять свое мнение тоже считается плохим.

Не быть «последовательным» - плохо.

SF, 2015. Снято на Ricoh GR

Но в этом нет смысла. Если бы вы были тем же человеком, которым были 10 лет назад, разве это не огорчило бы?

Если бы вы никогда не меняли своего мнения, стали бы вы когда-нибудь расти, развиваться и развиваться?

IV.Никогда не переставай меняться как фотограф.

Фото Джонни Лу. Центр Лос-Анджелеса, 2015

Урок такой:

Ваш стиль фотографии постоянно меняется. Не смущайтесь, наслаждайтесь этим.

Так что будьте как сумасшедший ученый-фотограф: никогда не прекращайте экспериментировать и получать удовольствие. Взрывайте дерьмо, исследуйте, блуждайте и возитесь.

Париж, 2015

Всегда,
Эрик

Центр Лос-Анджелеса, 2015 Центр Лос-Анджелеса, 2015 Центр Лос-Анджелеса, 2015

Фотография 101

Если вы новичок в фотографии, начните здесь:

Советы по фотографии

Основы фотографии

Технические настройки фотографии

Постобработка

Как создать объем работ

Все статьи>

Поймите, как измерить световой поток и мощность излучения (ЖУРНАЛ)

В этом отрывке из готовящегося к выпуску справочника «Справочник по метрологии светодиодов и SSL», GÜNTHER LESCHHORN и RICHARD YOUNG объясняют основы светового потока и мощности излучения. измерения - критическая задача при разработке продуктов твердотельного освещения (SSL).

Обычно световой поток и мощность излучения являются наиболее важными оптическими параметрами для светодиодов, хотя иногда также требуется пространственное распределение интенсивности. Для небольших устройств средняя интенсивность светодиода в состоянии B по-прежнему является обычным явлением. Частичный световой поток светодиодов - это величина, которая получает все большее признание, но все еще широко не измеряется. Для источников SSL важны фотометрические и колориметрические характеристики излучения.

Заинтересованы в статьях и объявлениях о тестировании / метрологии светодиодов и SSL?

Двумя основными методами измерения общей мощности излучения и светового потока являются использование либо интегрирующей сферы, либо гониофотометра / гониоспектрорадиометра.В следующих двух разделах объясняются эти два метода измерения с учетом типичных задач измерения.

Метод интегрирующей сферы и геометрия измерения

Величину светового потока иногда называют общим световым потоком, чтобы подчеркнуть тот факт, что он является суммой для всех направлений. Его также называют потоком 4π, поскольку полная сфера имеет 4π стерадиана телесного угла. Чтобы собрать весь свет в пределах 4π стерадианов, источник должен находиться в центре сферы.Эта 4π-геометрия является стандартной конфигурацией для измерения светового потока (см. Рис. 1a). Улавливается излучение, испускаемое во всех направлениях, и измеряется общий световой поток.

Для источников света, которые имеют незначительное излучение или совсем не имеют направленного назад излучения, общий поток может быть измерен в более удобном прямом потоке или геометрии 2π. Здесь источник света расположен в отверстии в стенке сферы. Для измерения регистрируется только световое излучение, испускаемое в передней полусфере (см. Рис.1б). Это прямое излучение типично для большинства светодиодных продуктов. Интегрирующая сфера должна быть откалибрована абсолютно на основе геометрии измерения в соответствии с принципом замещения. Этот принцип гласит, что тестовый источник света всегда следует измерять путем сравнения со стандартным источником, имеющим аналогичные пространственные и спектральные распределения.

Рекомендации по выбору правильного размера

Испытуемый образец всегда должен быть значительно меньше внутреннего диаметра сферы, чтобы фактор интерференции, вызванный самим образцом, был как можно ниже. Однако интенсивность падающего света на детектор уменьшается по мере увеличения сферы. Как показывает практика, светопропускная способность интегрирующей сферы является функцией обратного квадрата радиуса сферы. Поэтому выбор правильного соотношения между размером тестового объекта и размером сферы имеет решающее значение для эффективного баланса между высоким качеством измерения и хорошей пропускной способностью (см. Также рис. 2).

Существуют рекомендации по выбору правильного размера сферы для заданного размера тестового образца.При использовании геометрии 4π общая поверхность испытуемого образца должна быть меньше 2% поверхности сферы. Длина линейной лампы должна быть менее 2/3 диаметра шара. При использовании геометрии 2π диаметр измерительного порта и, следовательно, максимальное удлинение испытуемого образца не должны превышать 1/3 диаметра сферы.

РИС. 1. Рекомендуемая CIE геометрия сфер для всех источников (a) и для источников без обратного излучения (b).

Поправка на самопоглощение

Тестовый объект сам способствует поглощению светового излучения в интегрирующей сфере.Эта форма помех, известная как самопоглощение, может привести к значительному ослаблению светового излучения и к отклонениям в измерениях. Это затухание становится более выраженным, когда испытуемый образец становится больше и темнее. На рис. 3 показаны два типичных примера испытуемого образца и полученная зависимость пропускания от длины волны. Самостоятельное поглощение может привести к коррекции до нескольких десятков процентов.

РИС. 2. Сфера диаметром 1 м (слева) идеально подходит для измерения большинства светодиодов и модулей с рекомендованной геометрией 4π и 2π.2-метровая сфера (справа) идеально подходит для больших светильников и продуктов SSL.

Коррекция самопоглощения с помощью подходящего вспомогательного источника света поэтому необходима для точных измерений. Для этой цели обычно используется галогенная лампа с широким спектральным диапазоном. Вспомогательный источник света должен быть расположен за перегородкой, чтобы избежать прямого освещения образца, и он должен работать от стабильного источника питания. Этот источник света используется для определения характеристик спектрального поглощения испытуемого устройства, держателя образца и соединительных кабелей, а затем смещения с фактическим измерением.Эффект самопоглощения увеличивается по мере увеличения отражательной способности покрытия и уменьшения отношения площади сферы к исследуемому образцу.

Поглощение в ближнем поле

Любой объект (например, розетка), находящийся в непосредственной близости от источника света, значительно поглощает свет и может вызвать большие ошибки. Это так называемое поглощение в ближнем поле не может быть исправлено измерением самопоглощения. Таким образом, следует избегать причины этого эффекта. Предмет следует размещать как можно дальше от лампы, избегая образования полостей.Кроме того, рекомендуется покрытие поверхности объекта материалом с высоким коэффициентом отражения. В качестве примера хорошее решение линейного держателя трубки показано на рис. 4.

Рис. 3. Спектры собственного поглощения для двух типичных ИУ (тестируемых устройств).

Положение горения

Как описано в другой главе книги, измерения пассивно охлаждаемых источников SSL должны выполняться в положении горения, определенном производителем. Это также относится к сферической фотометрии.При измерении в геометрии 4π удобно использовать внутренний фонарный столб, который может быть установлен вверх-вниз или вниз-вверх, чтобы реализовать проектное положение горения источника света. В случае 2π-геометрии предпочтительным методом является вращающаяся сфера (см., Например, рис. 5). Вся сфера может вращаться внутри монтажной рамы. Таким образом, измерительный порт расположен сбоку, сверху или снизу.

Учет ошибок измерения

Вклады в ошибки измерения многочисленны.Анализ ошибок при использовании спектрорадиометра в качестве детектора можно найти в другой главе книги. Широкий диапазон характеристик излучения, отображаемых светодиодами, может привести к ошибкам калибровки при измерении светового потока. Отклонение 5% может быть получено для компонентов с диффузным излучением, но отклонения более 10% возможны для светодиодов с узким углом наклона.

Как описано выше, выбор правильного размера шара, выполнение коррекции самопоглощения, предотвращение поглощения ближнего поля и измерение в заданном положении горения источника света имеют решающее значение для высокоточного измерения.

Узнайте, как измерить световой поток и мощность излучения для светодиодов и продуктов SSL

РИС. 4. Пример исключения эффектов поглощения в ближней зоне. Держатель линейной трубки размещен как можно дальше от источника света и покрыт материалом с высоким коэффициентом отражения.

Еще одна большая часть ошибки вносит вклад при запуске измерения до того, как источник станет термически стабильным. Кроме того, при испытаниях в соответствии с CIE S 025 или EN 13032-4 рекомендуется температура окружающей среды 25 ° C.Если поместить источник тепла в корпус (интегрирующий шар), температура окружающей среды (температура в сфере) повысится, и она будет отличаться от «нормальных» рабочих условий. Поэтому при измерениях в конфигурации 4π рекомендуется стабилизировать источник с открытыми полусферами сфер. Сфера должна быть закрыта непосредственно перед измерением. Таким образом, можно лучше всего смоделировать окружающие условия при нормальной работе. Следует проявлять осторожность и аккуратно закрыть сферу, чтобы избежать движения воздуха, которое может нежелательным образом способствовать регулированию температуры.

Метод гониофотометра

Хотя измерение светового потока или мощности излучения с помощью гониофотометра занимает больше времени по сравнению с использованием интегрирующих сфер, оно намного точнее. Эта процедура измерения не требует эталонных ламп светового потока в качестве эталонного значения, как это имеет место при сферической фотометрии. Это метод выбора, если необходимо измерить лампы с различным распределением силы света, и это базовый уровень для калибровки эталонных ламп светового потока, который обеспечивает эталонное значение для других процедур испытаний.Еще одна отличительная черта гониофотометрии по сравнению со сферической фотометрией - это возможность измерения парциального светового потока и угла половинной интенсивности. Эти значения необходимо определять при измерении характеристик, относящихся к энергоэффективности и соответствию спецификациям Zhaga.

Метод лучше всего описать воображаемой сферой, окружающей светодиод. Детектор с косинусной коррекцией движется по поверхности сферы по определенным траекториям на расстоянии r (радиус сферы).Детектор используется для определения энергетической освещенности E , возникающей в результате парциального лучистого потока d Φ, падающего на область детектора dA , в зависимости от θ и φ.

Чтобы определить полную мощность излучения, детектор перемещают постепенно под углом θ. Для каждого угла θ выполняется несколько измерений, причем угол φ изменяется от 0 ° до 360 °. Сканируются отдельные зоны, соответствующие постоянной широте сферы. Тогда общая мощность излучения Φ составляет

В качестве альтернативы, вместо перемещения детектора, что может потребовать значительных механических усилий, можно использовать стационарный детектор, и светодиод сканируется вокруг его конца.Однако для модулей и светильников с конвекционным охлаждением это может не применяться, и может быть указана поправка на положение светильника.

РИС. 5. Вращающаяся сфера длиной 1 м. Позиционно-чувствительные источники света могут быть измерены в их расчетном рабочем положении.

На рис. 6 показана установка для этого типа светодиодного гониофотометра. Угол φ регулируется поворотом светодиода вокруг его механической оси, а угол θ - поворотом вокруг его наконечника. Детектор установлен на оптической рейке, что позволяет проводить измерения на различных расстояниях.

РИС. 6. Гониоспектрорадиометр в компактном светозащитном кожухе. Светодиод перемещается вместо извещателя. Угол φ регулируется поворотом светодиода вокруг его механической оси, а угол θ - поворотом вокруг его наконечника.

Большие расстояния необходимы для распределения силы света в условиях дальнего поля. Для измерения полного потока с помощью гониометра большие расстояния не требуются. При условии, что детектор имеет хороший косинусоидальный отклик, энергетическую освещенность можно точно измерить под всеми углами.Освещенность - это не свойство лампы, а свет, падающий на поверхность. Измеряя энергетическую освещенность в достаточных местах вокруг виртуальной сферы, окружающей лампу, можно вычислить общий поток путем интегрирования. При условии отсутствия взаимодействия между источником и детектором размер источника может быть почти размером с виртуальную сферу.

Эффективность и эффективность

Если общая оптическая мощность, излучаемая светодиодом, модулем или светильником, известна, то ее можно объединить с электрической мощностью P [Вт или ватт], подаваемой на устройство, для повышения эффективности:

Эффективность безразмерная (единицы в числителе и знаменателе отменяют) и зависит от условий измерения.Эффективность драйвера может быть включена или исключена, и для практических применений может потребоваться снижение номинальных значений температуры в соответствии с условиями эксплуатации.

Световая отдача рассчитывается аналогично, но с использованием общего светового потока:

Световая отдача выражается в единицах лм / Вт. Как и эффективность, значения световой отдачи зависят от условий измерения и могут включать или исключать эффективность драйвера и температурные эффекты.

ПОДТВЕРЖДЕНИЕ

Этот текст взят из справочника по метрологии светодиодов и SSL , который будет опубликован компанией Instrument Systems в конце 2016 года.Ссылки на рисунки были изменены по сравнению с оригиналом для ясности.


ГЮНТЕР ЛЕШХОРН - руководитель отдела управления продуктами в компании Instrument Systems (instrumentsystems.com). РИЧАРД ЯНГ недавно вышел на пенсию с должности главного научного сотрудника и теперь работает консультантом в компании Instrument Systems.

Импульсные спектры фотоэлектронов из минимальных объемов: метод зависящего от времени поверхностного потока

В широком диапазоне недавних экспериментов сильные инфракрасные (ИК) лазерные импульсы, часто в сочетании с импульсами высоких гармоник, используются для изучения электронной динамики атомов и молекул в естественном масштабе времени движения валентных электронов.Основные механизмы взаимодействия ИК-электронов хорошо понятны в рамках простой полуклассической модели повторного столкновения [1], но для более детального понимания необходимо использовать численное моделирование. Это связано с принципиально непертурбативным взаимодействием полей ближнего ИК-диапазона с валентными электронами при интенсивностях 10 14 Вт см −2 . Даже для простейших одноэлектронных моделей моделирование остается сложной задачей, особенно когда требуются точные импульсные спектры фотоэлектронов, такие как, например, e.g., для получения реколлизионных изображений [2–4]. Когда задействованы двухэлектронные процессы, быстро достигаются пределы современных компьютерных ресурсов [5, 6].

Удивительная сложность моделирования, казалось бы, простого процесса, такого как ионизация дипольным полем, связана с наличием сильно различающейся длины и временных масштабов: во-первых, даже если лазерные импульсы могут быть такими короткими, как один оптический цикл, на Ti : длина волны сапфира λ = 800 нм, это все еще соответствует полной ширине на полувысоте (FWHM), равной 2.5 фс или около 110 атомных единиц (а.е., = e 2 = m e = 1). За это время фотоэлектрон с энергией 13 эВ ≈ 1/2 а.е. перемещается на расстояние ≈110 Бора, что устанавливает нижний предел для требуемого размера ящика, если необходимо избежать отражений от границ ящика. На практике представляют интерес более высокие энергии и более длительные импульсы, включая нарастание и спад импульсов, что приводит к моделированию объемов с диаметром в тысячи атомных единиц.В то же время фотоэлектронные спектры широки, простираясь по крайней мере до 2 U p для «прямых» фотоэлектронов и далее до примерно 10 U p для «повторно рассеянных» электронов. Перерассеянные электроны - это электроны, которые после ионизации перенаправляются к ядру лазерным полем, где они поглощают больше фотонов в процессе неупругого рассеяния. Пондеромоторный потенциал на частоте лазера ω U p = I / (4 ω 2 ) растет линейно с интенсивностью лазера I и квадратично с длиной волны.При умеренной интенсивности I = 10 14 Вт см −2 и λ = 800 нм это U p = 0,22 а.е. ≈ 6 эВ. Обрезка энергии перерассеивающего импульса 10 U p соответствует импульсу фотоэлектрона 2,2 а.е. Чтобы представить такие импульсы на пространственной сетке, нам нужны интервалы сетки не менее, а для точных результатов, как правило, значительно больше. Это оставляет нам тысячи точек сетки в каждом пространственном направлении даже для умеренных параметров лазера.Ситуация быстро ухудшается при более высоких интенсивностях и более длинных волнах.

Это общее требование дискретизации не может быть преодолено каким-либо конкретным представлением волновой функции: говоря в терминах классической механики, мы должны представить фазовое пространство, покрытое электронами, которое включает в себя определенный диапазон импульсов и положений. Если у нас нет дополнительных сведений о структуре решения, количество необходимых нам точек дискретизации равно объему фазового пространства, деленному на постоянную Планка.В некоторых случаях, таких как, например, однофотонная ионизация, мы можем использовать тот факт, что на больших расстояниях решение охватывает только очень узкий диапазон импульсов, и только для хорошо локализованного в пространстве начального связанного состояния требуется более широкий диапазон импульсов: объем фазового пространства остается небольшим, и простые модели, такие как теория возмущений, позволяют воспроизвести физику. У нас нет таких упрощающих физических представлений о сильнопольной ИК-фотоионизации.

К нижнему пределу числа точек дискретизации для полной волновой функции можно подойти с помощью различных стратегий: выбора датчика скорости [7], работы в системе Крамерса – Хеннебергера [8] или в импульсном пространстве [9], переменным шагом сетки или расширением до зависимых от времени базисных функций [10].Многообещающая стратегия - вовремя проследить за решением [11].

В качестве альтернативы мы можем отказаться от попытки представить полную волновую функцию и вместо этого использовать поглощающие границы и извлекать импульсы на конечных расстояниях. Таким подходом является представленный здесь метод зависящего от времени поверхностного потока (t-SURFF). После математического вывода кратко обсуждается численная реализация. Спектры фотоэлектронов с угловым разрешением представлены с использованием от 75 до 200 точек радиальной дискретизации для усеченных и полных кулоновских потенциалов.Мы обсуждаем точность и демонстрируем эффективность t-SURFF по сравнению с недавней литературой. Наконец, очерчиваются возможные расширения для малоэлектронных систем и двойных фотоэлектронных спектров.

Как измерения рассеяния, так и теория основаны на правдоподобной идее о том, что взаимодействия ограничены конечными диапазонами в пространстве и времени и что при больших временах> T и больших расстояниях> R временная эволюция рассеивающей частицы - это эволюция свободной частицы. движение:

где δ -нормированные плоские волны.Измеренный импульсный спектр пропорционален квадрату спектральных амплитуд

Для гамильтонианов, которые не зависят от времени за пределами определенного времени T , мы можем легко получить спектральные амплитуды, разложив волновую функцию на ее спектральные компоненты

, где решения рассеяния

имеют асимптотическое поведение

Для вычислений одно необходимо (i) распространить решение до момента времени T и (ii) получить решения для рассеяния. К сожалению, обе эти задачи нетривиальны во всех, кроме простейших случаев. Как обсуждалось выше, решение зависящего от времени уравнения Шредингера (TDSE) с помощью ИК-полей представляет собой сложную задачу в числовом выражении из-за необходимости большого размера ящика. «Получение решения рассеяния» сводится к прямому решению не зависящей от времени задачи рассеяния для H ( T ), но аналитические волновые функции рассеяния известны только для простых модельных потенциалов и для кулоновского потенциала.

Вместо того, чтобы позволить системе развиваться и анализировать ее в конце эволюции, мы можем регистрировать поток частиц, покидающих конечный объем по мере развития системы.Такая процедура не требует ни стационарных решений рассеяния, ни полной волновой функции в асимптотически большом объеме. Это практично, если мы знаем дальнейшую временную эволюцию системы за пределами конечного объема в аналитической форме или если ее можно получить с небольшими численными усилиями. Этот тип метода был применен к реактивному рассеянию с не зависящими от времени гамильтонианами [12, 13], где получение решений рассеяния было бы равносильно решению полной стационарной задачи рассеяния, сложной задачи для систем нескольких тел.

Фотоионизация не может быть рассчитана существующими методами поверхностного потока, так как дипольное взаимодействие нелокально, а внешнее поле повсюду изменяет энергии частиц, в частности, также после того, как частица покинула конечный объем моделирования. Чтобы справиться с этим, мы разработали метод зависящего от времени поверхностного потока (t-SURFF), который будет выведен ниже. Предварительная версия метода опубликована в [14].

Выберем радиус поверхности R c достаточно большим, чтобы движение частицы можно было рассматривать как свободное движение и чтобы все занятые связанные состояния системы имели пренебрежимо малую плотность вероятности при.Далее, выберем достаточно большое время T , чтобы все частицы, которые когда-либо достигли нашего детектора с энергией, находились за пределами конечного объема. В то время волновая функция разбилась на связанные и асимптотические части

с

Приблизительный знак в (8) указывает на то, что частицы очень низкой энергии могли не покинуть конечный объем в момент времени T . Отсюда следует, что чем ниже энергия, тем больше T , которое потребуется для сохранения расщепления.Хотя каждый индивидуум простирается по всему пространству, пакет рассеивающей волны локализован за пределами R c с точностью до небольшой ошибки, которая быстро затухает с ростом T . Амплитуды рассеяния могут быть получены как

Здесь мы ввели обозначение

. Замена решения рассеяния плоской волной на последнем шаге использует асимптотику (5). Это точно, когда все взаимодействия исчезают за пределами R c .

Чтобы преобразовать вышеуказанный матричный элемент в интеграл по времени по значениям поверхности, мы должны предположить, что мы знаем эволюцию во времени частицы после того, как она прошла через поверхность . Для этого мы предполагаем, что существует «гамильтониан канала» H c ( t ) такой, что

В случае короткодействующего потенциала для, это , ровно , выполняемое гамильтонианом для свободного движение в лазерном поле

где для поля диполя.Если не указано иное, в данной статье используются атомные единицы (а.е.). Решения Волкова

решают TDSE

Теперь мы можем написать

Коммутатор исчезает везде, кроме поверхности. Предполагая линейную поляризацию в направлении z , ее можно записать в полярных координатах ( r , θ , ) как

. был преобразован в интеграл по времени до T и интеграл по поверхности.

Мы хотели бы отметить, что без временной зависимости мы можем сделать еще один шаг, так как тогда фаза Волкова сокращается до, а интегрирование по времени превращается в преобразование Фурье энергии по времени поверхностного интеграла, что связано с хорошо известными результатами например, [13].

Для эффективного использования t-SURFF необходим надежный механизм усечения решения за пределами конечного объема без создания отражений или других артефактов. Для этой цели обычно используются сложные поглощающие потенциалы (недавний обзор см. В [15]).Мы используем внешнее масштабирование с бесконечным диапазоном (irECS), введенное и подробно рассмотренное в [16]. Здесь мы лишь кратко описываем процедуру.

Внешнее комплексное масштабирование (ECS) заключается в аналитическом продолжении гамильтониана путем поворота координат в верхнюю комплексную плоскость за пределы «радиуса масштабирования» R 0 :

Результирующий комплексный масштабированный гамильтониан H θ R 0 можно использовать в TDSE с комплексным масштабированием

В [16] было замечено, что для скоростной формы TDSE в немасштабированной области точные и комплексные масштабированные решения совпадают:.Математическое доказательство отсутствует, но численное согласие может быть доведено до машинной точности с относительными ошибками ~ 10 −14 .

Такая высокая точность может быть достигнута без особых усилий с помощью ECS с бесконечным диапазоном (irECS), где требуется очень мало (около 20) коэффициентов дискретизации при радиусах> R 0 . Он заключается в использовании разложения по сферическим гармоникам и дискретизации радиальных частей конечными элементами высокого порядка. В качестве последнего элемента irECS использует бесконечный интервал [ R 0 , ) и функции формы для его дискретизации, где L n - полиномы Лагерра.Идея состоит в том, что электроны с низким импульсом / длинной волной де-Бройля нуждаются в довольно больших диапазонах поглощения для поглощения, но что решение на больших расстояниях является довольно гладким, т. Е. Более колеблющееся коротковолновое содержание волны функция поглощается за несколько колебаний. Экспоненциально затухающие функции оказались очень эффективными для имитации этого поведения: в большинстве случаев для полного поглощения достаточно около 20 функций при.

В [16] было замечено, что качество поглощения irECS улучшается с порядком конечных элементов как в масштабированной, так и в немасштабированной области.Это численное наблюдение, скорее всего, связано с аналитическим характером irECS, поскольку более высокие порядки позволяют лучше аппроксимировать аналитическое поведение. Хотя хорошие результаты могут быть получены, начиная с порядка ~ 8, для настоящих расчетов в немасштабированной области использовались порядки конечных элементов от 15 до 25. Максимально разреженное, почти ортогональное представление функций конечных элементов позволяет эффективно обращать матрицу перекрытия и обеспечивает численную стабильность вплоть до 40 порядков.Подробное описание конструкции конечных элементов приведено в [16].

Хотя в irECS нет строгой границы блока, количество точек дискретизации и объем фазового пространства, которые могут быть представлены, остаются конечными. В irECS существует корреляция между дискретизацией по положению и по импульсу: большие импульсы электронов могут быть представлены только в немасштабированной области и в начале масштабированной области. На больших расстояниях в масштабированной области могут быть представлены только пологие колебания и, следовательно, низкие импульсы, пока волновая функция не затухает экспоненциально.

Поскольку конечно-элементный базис является локальным, коэффициенты дискретизации приблизительно связаны с положениями в пространстве. Фактически, мы можем установить взаимно однозначную связь между функциями M , принадлежащими элементу, и значениями функций в M различных точках внутри этого элемента. В этом смысле мы будем называть коэффициенты дискретизации «точками дискретизации», подчеркивая локальность функций конечных элементов.

Точный выбор параметров масштабирования θ , R 0 и α не критичен.В [16] мы обнаружили небольшое изменение точности для значений в интервалах θ ~ [0,5,0,9] и α ~ [0,2,0,6]. Вариации результатов с R 0 , как правило, отражают ошибку пространственной дискретизации расчета. Мы обнаружили, что это поведение подтверждается также для расчета представленных здесь фотоэлектронных спектров. Графики, показанные ниже, были рассчитаны с θ = α = 0,5.

Дискретизированный комплексно масштабированный TDSE (18) был интегрирован с использованием явной схемы Рунге – Кутта с автоматическим ступенчатым управлением и самоадаптивным порядком до 6.Проблемы жесткости можно было бы сильно уменьшить, удалив из базиса явным проецированием собственные векторы бесполевой задачи с собственными значениями 40 а.е. Дополнительные затраты на проекцию намного перевешиваются увеличенным временным шагом. Очевидно, что реализация неявной схемы еще больше повысит эффективность распространения.

Мы решаем TDSE в датчике скорости

, где мы сначала используем «кулоновский» потенциал ближнего действия

с R = 20 и эффективным зарядом c = 1.1664 энергия основного состояния равна -0,5. Лазерный импульс линейно поляризован в направлении z с векторным потенциалом

. Выбираем параметры ω = 0,057, соответствующие длине волны лазера 800 нм и пиковой интенсивности 2 × 10 14 Вт см −2 . T - это полуширина векторного потенциала, а общая длительность импульса составляет 2 T .

На рисунке 1 показаны фотоэлектронные спектры полной и парциальной волны для диапазона потенциалов R = 20 и T = 5 оптических циклов.При этих параметрах отрывается более 90% электронов. Для точности до энергий 10 U p ≈ 120 эВ нам нужны парциальные волны только с 90 точками радиальной дискретизации. Мы определяем ошибку относительно точного эталонного спектра σ ref как

Путем включения в знаменатель среднего значения по интервалу [ E - δ E , E + δ E ] мы подавляем паразитные выбросы ошибки из-за почти нулевых значений спектра. .Мы выбрали δ E = 0,05 а.е. ≈ 1,5 эВ, что на 800 нм соответствует усреднению примерно по двум фотоэлектронным пикам.

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 1. Верхние панели: полные и парциальные волновые фотоэлектронные спектры, полученные для гладко усеченного уравнения кулоновского потенциала (20). На нижних панелях показаны относительные ошибки для каждого спектра в соответствии с уравнением (22) расчета только с 90 точками дискретизации на угловой момент по сравнению с полностью сходящимся расчетом.Параметры импульса: λ = 800 нм, T = 5 оптических циклов и интенсивность = 2 × 10 14 Вт · см −2 .

Загрузить рисунок:

Стандартный образ

В немасштабированной области мы используем 60 точек; 30 точек расположены в. Оценка точности, показанная на рисунке 1, получена путем сравнения с полностью сходящимся расчетом. Когда мы увеличиваем количество точек до 180, ошибка снижается до. Увеличение относительных ошибок с увеличением энергии можно объяснить уменьшением сигнала: обратите внимание, что от 0 до 10 U p спектр падает более чем на 5 порядков.

В качестве проверки согласованности мы обнаружили, что спектры до 10 U p , рассчитанные с существенно разными радиусами поверхности R c = 21 и 29, совпадают с относительной точностью лучше чем. Поскольку за пределами R c мы предполагаем точное распространение Волкова, это демонстрирует, что решение TDSE и интегралы (15) верны, а также что отражения подавляются, по крайней мере, на этом уровне точности.

Рассчитанные спектры не зависят от параметров комплексного масштабирования: в диапазонах R 0 ∈ [20,30] и θ = [0.4,0.7] результаты различаются менее чем на 10 −3 . Нижний предел для R 0 не продиктован сложным масштабированием: скорее, поскольку мы хотим получить точные результаты, мы должны выбрать волновую функцию за пределами диапазона потенциала R c R = 20, и, следовательно, также R 0 R c > R . Уже при этих параметрах амплитуда колчана, то есть выброс свободных электронов в лазерном поле, выходит за пределы R 0 и попадает в область комплексного масштабирования.Это подтверждает более раннее наблюдение, что динамика правильно воспроизводится также в сложной масштабированной области [16].

Для получения правильных электронных спектров эффективный размер бокса объединенных немасштабированных и масштабированных областей должен быть достаточно большим, чтобы приспособиться к движению колчана. Для дальнейшего изучения этого мы используем несколько более короткий эффективный диапазон R = 15 и выбираем R 0 = R c = R . Из рисунка 2 видно, что всего с 45 точками дискретизации в немасштабированной области r < R 0 , точность 1% достигается при тех же параметрах лазера, что и раньше.Имея 30 очков за поглощение, мы получаем в общей сложности 75 очков. Обратите внимание, что радиус колчана ≈23 а.е. теперь довольно глубоко проникает в масштабированную область, но все еще укладывается в общий ящик.

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рисунок 2. Необходимые размеры коробки зависят от амплитуды колчана. Слева: спектр (вверху) для 5-периодного импульса на полувысоте при 800 нм и (интенсивность 2 × 10 14 Вт · см -2 ).Точности (внизу) рассчитываются с 75 (черная линия) и 100 (красная линия) точками дискретизации. Ошибки относительно точного расчета эталона достигаются при 75 точках. На 100 баллов ошибка есть. Правые панели: спектр (вверху) и точность (внизу) для 5-периодного импульса на полувысоте на 1000 нм и той же интенсивности. Из-за большей амплитуды колчана требуется коробка на ~ 60% большего размера со 120 точками для получения результатов с точностью <1%. При использовании коробки меньшего размера со 120 точками при более высокой плотности на 30% ошибки увеличиваются почти до 10% (красная линия).

Загрузить рисунок:

Стандартный образ

Сохраняя постоянную интенсивность, большая длина волны 1000 нм приводит к большему радиусу колчана ≈36 а.е. Мы ожидаем, что потребуется коэффициент (1000/800) 2 ≈ 1,6 дополнительных точек дискретизации. Действительно, в этом случае мы можем достичь точности в 120 баллов (рисунок 2). Все дополнительные коэффициенты и как минимум половина движения колчана теперь находятся в масштабированной области. Обратите внимание, что также U p , и вместе с ним пиковый импульс растет с длиной волны: для описания энергий> 120 эВ нам также потребуется увеличить плотность точек на 25%.Однако простое увеличение количества точек без увеличения размера блока дает неверные результаты: похоже, что нам нужно приспособить полное движение колчана до ~ 36 а.е. в блоке моделирования.

Как всегда в задачах рассеяния, дальнодействующий характер кулоновского потенциала вносит дополнительные математические и практические сложности. Учитывая t-SURFF, не существует такого радиуса поверхности R c , при котором решения Волкова становятся точными. Кроме того, связанные состояния Ридберга простираются на сколь угодно большие расстояния.Ниже мы обсудим, как эти проблемы могут быть устранены с помощью умеренных дополнительных вычислительных затрат. Здесь мы представляем прагматическое решение использования большего размера R c , так что остающаяся ошибка из-за наличия кулоновского потенциала становится приемлемой.

На рисунке 3 показан спектр, рассчитанный для атома водорода с FWHM T = 20 импульсов оптического цикла при длине волны 800 нм и пиковой интенсивности 10 14 Вт см −2 . Все ошибки дискретизации можно контролировать так же, как описано для короткодействующего потенциала.В ошибке преобладает зависимость от радиуса поверхности R c : в абсолютном (логарифмическом) масштабе два вычисления с R c = 110 и R c = 140 едва различимы. Уровень ошибки вычисления с R c = 110 и 180 точками дискретизации составляет и медленно уменьшается по мере увеличения R c . На линейном графике спектров (нижние панели рис. 3) мы видим, что наибольшие ошибки возникают при более низких энергиях из-за большего влияния слабого кулоновского хвоста на состояния низкоэнергетического рассеяния.Согласие при промежуточных энергиях почти идеальное. Увеличение относительных ошибок при самых высоких энергиях связано со смещением пиков, вызванным слегка неправильной дисперсией из-за пространственной дискретизации.

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 3. Энергетические спектры фотоэлектронов для атома водорода (верхняя панель), полученные с радиусом поверхности R c = 110 (черный) и R c = 140 (красный).Средняя панель: оценка ошибки путем сравнения спектров в соответствии с уравнением (22). Нижние панели: увеличение спектров с верхней панели в линейном масштабе. Параметры импульса: λ = 800 нм, T = 20 оптических циклов и интенсивность = 10 14 Вт см −2 .

Загрузить рисунок:

Стандартный образ

На рис. 4 показаны фотоэлектронные спректры с угловым разрешением для длительностей FWHM T = 10, 20 и 30 оптических циклов. В области до 10 U p ≈ 60 эВ отчетливо различимы круговые структуры со смещенными центрами вдоль оси поляризации, лучше всего заметными при самом коротком импульсе T = 10.Эти структуры были впервые объяснены в [17] и связаны с перерассеянием. Интенсивность вокруг каждого кружка связана с дифференциальным сечением рассеяния электронов на ионах [18]. На увеличенных графиках области энергий до энергий 2 U p ≈ 12 эВ мы воспроизводим кольца и веерообразные структуры, которые связаны с определенными парциальными волнами, как это подробно обсуждалось в [19]. Субструктуры между пиками энергии фотоэлектронов четко видны. Они связаны с огибающей импульса: интервал уменьшается, а количество пиков увеличивается с увеличением длительности импульса.Другими словами, можно сказать, что они вызваны интерференцией между передним и задним фронтами импульса [20].

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 4. Спектры фотоэлектронной энергии с угловым разрешением для атома водорода при λ = 800 нм, интенсивность 10 14 Вт см −2 и длительность импульса на полувысоте T = 10, 20 и 30 (верхние панели).На нижних панелях увеличена область до 2 U p ≈ 12 эВ.

Загрузить рисунок:

Стандартный образ

Для сравнения с результатами, приведенными в [9], мы также вычислили спектр при меньшей интенсивности 5 × 10 13 Вт см −2 и T = 10 циклов FWHM (что соответствует 20 циклам всего длительность импульса). На рисунке 5 показан наш результат для полного спектра фотоионизации, полученного только с 192 точками дискретизации и 25 угловыми моментами.Мы оценили точность наших результатов во всем спектре, используя те же процедуры, что и для рисунка 3. Наш результат качественно отличается от рисунка 2 в [9], где неожиданная неоднородность появляется около 10 U p , тогда как нет такая структура существует в нашем спектре. К сожалению, в [9] не дается подробного обсуждения точности или сходимости. Один из возможных источников расхождения - недостаточная дискретизация. При пиковой энергии 40 U p ~ 4 а.е., включенной в расчет, максимальные импульсы равны.За 20 оптических циклов (время 2200 а.е.) эти электроны перемещаются на расстояния ~ 6000 а.е. Используя 2000 точек дискретизации, использованных в [9], можно получить средний шаг сетки импульсов и эффективный размер пространственного ящика ~ 2 π / Δ p ≈ 4500, что несколько ниже необходимого предела. Однако неравномерное распределение узлов сетки и дополнительные спектральные разрезы в области энергий, использованные в [9], затрудняют дальнейшее выполнение этого анализа. Скорее, потребуется систематическое исследование конвергенции.Существующее количество точек дискретизации также хорошо сравнимо с коэффициентами дискретизации 1000–2000, использованными в [11] при энергиях фотонов 0,3–0,7 ат. Ед. Результаты эталонных расчетов [21], полученные с размером ящика 3000 атомных единиц и около 4000 точек дискретизации на несколько более короткой длине волны 620 нм, могут быть воспроизведены с использованием только 200 точек радиальной дискретизации до энергий 10 U p , за исключением самых низких энергий, когда наш метод ограничен использованием решений Волкова за пределами радиуса поверхности.

Увеличить Уменьшить Сбросить размер изображения

Рис. 5. Энергетический спектр фотоэлектронов для FWHM T = 10 импульсов на 800 нм и пиковая интенсивность I = 5 × 10 13 Вт см −2 . Результаты, полученные для 192 точек радиальной дискретизации, имеют точность до нескольких процентов и никогда не превышают 10% во всем показанном диапазоне. Параметры импульса согласуются с используемыми на рисунке 2 в [9].Вблизи 10 U p обнаруживается разительное качественное отличие нашего результата от [9]. (См. Текст для обсуждения.)

Загрузить рисунок:

Стандартное изображение

6.1. Работа с дальнодействующими потенциалами

В предыдущем разделе мы смогли получить хорошие результаты для довольно требовательных параметров лазера, используя только R c ≈ 140. Тем не менее, проблема остается большой, особенно если рассматривать возможность расширения При подходе к многоэлектронным системам объемы многомерного моделирования быстро исчерпали бы вычислительные ресурсы.В свою очередь, уменьшение R c до необходимого минимума 20–50, установленного радиусом колчана, будет представлять собой существенный выигрыш, который, возможно, решит возможность многоэлектронного расчета. Здесь мы покажем, как правильно обрабатывать дальнодействующие потенциалы в t-SURFF.

Для вычисления точных спектров мы должны знать точное решение TDSE за пределами R c . При выводе уравнения (15) мы использовали только H ( t ) ≡ H c ( t ) для, и что мы можем каким-то образом получить точные решения для TDSE с H с ( т ).Подходящий H c получается с использованием в уравнении (19) потенциала

Решения с частичной волной k , l ( r ) для бесполевого случая с V c - сферические функции Бесселя до R c , которые плавно связаны со значениями и производными регулярных и нерегулярных кулоновских функций в области r > R c , на что следует обратить внимание правильно δ -нормализация.При ненулевом поле точное решение неизвестно. Мы обнаружили, что простого приближения Кулона – Волкова [22] для временной зависимости недостаточно: мы не могли наблюдать какого-либо ускорения сходимости при замене плоских волн решения Волкова решениями бесполевого рассеяния. Не имея надежного приближения для решения рассеяния, мы должны решить TDSE для с конечным условием

Поскольку потенциал слаб, фактическое рассеяние происходит мало, и точные решения могут быть получены путем расширения до k ', l ' ( r ) для малых интервалов вокруг асимптотических радиального и углового моментов, k ' ∈ [ k - Δ k , k + Δ k ] и l '∈ [ l - Δ l , l + Δ l ].Численные результаты с использованием этой процедуры будут представлены в другом месте.

Наконец, остается проблема, заключающаяся в том, что состояния Ридберга могут стать занятыми, которые имеют значительную амплитуду при r = R c . Такая неубывающая амплитуда на поверхности приводит к медленной колебательной сходимости интегралов (15): T . Опять же, есть эффективное и довольно прагматичное решение этой проблемы: усредняя значение по нескольким оптическим циклам, мы обнаруживаем, что сходимость ускоряется, и сообщаемая точность достигается быстро.

Если состояния Ридберга известны точно, мы можем удалить их после окончания импульса. Это устраняет все колебания, и асимптотическое значение достигается быстро. Для процедуры определим проектор на (бесполевые) ридберговские состояния | n 〉 и его дополнение как

Простой расчет показывает, что спектральная амплитуда с удаленными состояниями Ридберга равна

, где T 0 - любое время после окончания импульса. Если требуется высокая точность и если распространение в течение длительного времени является дорогостоящим, дополнительные усилия по реализации явной проекции (26) могут быть оправданы.

6.2. Однократная ионизация многоэлектронных систем

6.3. Двойная ионизация

Для спектров двойной ионизации мы должны знать двухэлектронное решение в асимптотической области. Это может быть менее сложно, чем кажется на первый взгляд. Пренебрегая ионными потенциалами, мы имеем решение Волкова для координаты центра масс и кулоновские волны для относительной координаты. Осталось сопоставить это решение с точным решением на пятимерной (5D) поверхности, где все отражения от границ окна моделирования тщательно подавляются.Хотя эта процедура еще не проработана в деталях, она может быть очень осуществимой и довести ИК-спектры двух электронов из области сверхбольших вычислений herioc [5] до приемлемого размера, что позволит проводить систематические исследования.

Мы показали, что неблагоприятное масштабирование для расчета фотоэлектронных спектров с длиной волны лазера можно в значительной степени преодолеть с помощью t-SURFF, который подбирает точное решение на некоторой конечной поверхности и за пределами этой поверхности, используя знания о дальнодействии. поведение решений TDSE.Уменьшение размера проблемы особенно заметно для потенциалов связи атомов с конечным диапазоном, когда решения Волкова становятся точными на расстояниях, где потенциал равен нулю. В этом случае размеры ящика могут быть уменьшены примерно до диапазона потенциала плюс амплитуда электронного колчана. Электроны, выходящие за пределы этого диапазона, никогда не рассеются и будут точно следовать решению Волкова. Для наших параметров волновая функция расширяется до нескольких тысяч атомных единиц во время импульса, и, соответственно, потребовались бы большие прямоугольники, если бы спектральный анализ волновой функции проводился после окончания импульса.Напротив, мы могли представить точные спектры до энергий 120 эВ, используя размер коробки всего около 30 атомных единиц и всего 75 точек дискретизации на парциальную волну. С помощью всего лишь нескольких точек можно достичь гораздо более высокой точности.

Бесследное поглощение волновой функции вне поверхности irECS [16] является существенным для метода. Хорошие характеристики irECS для одномерных волновых функций и сигналов с высокими гармониками из трехмерных расчетов, представленных в [16], могут быть подтверждены также для гораздо более тонких наблюдаемых фотоэлектронных спектров с угловым разрешением.

Для дальнодействующего кулоновского потенциала решения Волкова не являются точными асимптотически, не говоря уже о любом конечном расстоянии. Говоря физическим языком, электрон будет рассеиваться в дальнем хвосте кулоновского потенциала и забирать больше энергии из лазерного поля, и поэтому мы не можем предсказать его конечную энергию до окончания импульса. Попытка аппроксимировать асимптотику с помощью решений Кулона – Волкова вместо чистых решений Волкова оказалась безрезультатной. Используя прагматический подход, мы могли бы показать, что с поверхностью на расстояниях R c = 100–140 атомных единиц, все же впечатляюще точные спектры могут быть получены с использованием решений Волкова в качестве приближения к точным асимптотическим решениям.

Для одноэлектронных систем и с умеренными требованиями к точности вполне приемлемы объемы моделирования в масштабе ~ 100 атомных единиц. Для экспериментально интересных многоэлектронных систем мы предложили дополнительно уменьшить размеры ящиков путем численного решения асимптотической задачи лазерного рассеяния. Это может быть эффективно сделано для асимптотического гамильтониана, который включает только рассеяние на расстояниях> R c и не учитывает основную часть рассеяния вблизи кулоновской сингулярности.Необходимость решения этой проблемы слабого рассеяния увеличивает сложность кодирования и значительно увеличивает время вычислений. Однако для систем с небольшим количеством электронов эти дополнительные усилия в значительной степени компенсируются ожидаемым уменьшением размеров ящиков до 20-50 атомных единиц. Мы также сформулировали расширение t-SURFF до однократной и двукратной ионизации многоэлектронных систем. Численная демонстрация этих методов будет предметом будущей работы.

Таким образом, t-SURFF, обеспечивая высокоточные результаты, может уменьшить размер блока для вычисления ИК-фотоэлектронных спектров для одноэлектронных систем на один порядок или более.Такое резкое уменьшение размеров ящика особенно важно для лазеров с очень большой длиной волны и для многоэлектронных систем. Мы считаем, что для систем с двумя и более электронами это открывает путь к вычислению точных ИК-фотоэлектронных импульсных спектров.

Работа поддержана Австрийским научным фондом в рамках специальной исследовательской программы F41 Венской лаборатории вычислительных материалов (ViCoM).

Фотографирование жизни в движении: создатели изображений документируют это время гиперпеременений

Поскольку карантин вынудил закрыться школы, второстепенные сотрудники работать из дома или зарегистрировать безработицу, а общественные помещения закрылись прошлой весной, были запущены независимые фото-проекты, чтобы задокументировать беспорядки.Во время пандемии фотографы начали снимать еще одно сейсмическое изменение - движение за справедливость.

Стремление запечатлеть жизнь среди опасений по поводу здоровья и социальных потрясений выражается в четырех различных проектах в Омахе, творцы которых разделяют безотлагательность записи истории. Каждое усилие использует добавленную стоимость сочетания собственных слов объекта с изображениями фотографа для создания интимных виньеток.

В совокупности сотни фотографий и историй из разных слоев общества представляют собой непохожую на другие мозаику города.С социальной дистанцией, изоляцией, тревогой и адаптацией к новым нормам в качестве контекста субъекты изображаются дома, на рабочем месте или в общественных местах. На портретах изображены отдельные люди, пары и семьи, которые выживают, в одиночестве, но вместе, в страхе, но выжидают в это неспокойное время.

Ссылка на их личные истории здесь.

Эрик Фрэнсис - Изоляция в 402

Фотожурналист Эрик Фрэнсис увидел в своем профессиональном календаре чистый лист после заражения COVID-19.Он неофициально начал снимать фотографии друзей, позирующих в своей среде обитания. Это приобрело новое значение, когда он начал культивировать их истории и расширил усилия за пределы своего круга общения.

«Это было важно - история и повествование раскрывают себя», - говорит он. «Это было похоже на момент времени, который нужно отметить, и это хороший способ сделать это».

Фрэнсис сказал, что просил людей рассказать о своих чувствах, используя как можно меньше или больше слов, хотя он просил их «держаться подальше от политики».

«Общая тема - это благодарность и надежда, что все будет лучше», - добавил он. «Это обнадеживает. Я не ожидал, что у меня его будет так много ".

Он также применяет мотивы повсюду, например, обязательно включает номера домов.

Фрэнсис также попросил участников включить свет на крыльце в любое время суток, чтобы символизировать маяк обещания. «Я всегда стараюсь помещать людей в рамки. Их жизненное пространство так же важно для композиции, как и сами люди », - сказал он.«Возможно, это не их вечный дом, но в истории их жизней это то место, где они уехали».

Fujifilm прислала ему для использования цифровую камеру среднего формата. «Это дает действительно детализированное изображение. Я подумал, что если это когда-нибудь закончится выставкой в ​​галерее или книгой, я хочу сделать фотографии большими, чтобы все детали были замечены ».

Его резкие черно-белые изображения придают дополнительный вес композициям и подписям.

«Меня всегда тянуло к черно-белому. Он простой, чистый, он избавляет от некоторых отвлекающих факторов, которые может вызвать цвет.Композиция и связь с предметом должны быть сильными. Нельзя допускать слабого имиджа ".

Если новые вспышки вызовут массовый карантин, Фрэнсис сказал: «Я, вероятно, возьму эту штуку в полную силу и снова буду с ней работать, потому что будет еще целый набор изображений».

В выходные, посвященные Дню поминовения, Фрэнсис также освещал протесты Black Lives Matter, в ходе которых массы людей игнорировали карантин, требуя справедливости. Его протестные портреты аккуратно вписываются в его проект.

«Я думаю, что это будет действительно важный уик-энд в истории Омахи, который стал частью перемен».

Изоляция в 402 может стать началом нового направления в его карьере. «Кажется, идеальное время для изучения новых идей».

Посмотреть его проект в Instagram: @Efphotopix и @ Isolation402.

Лаша Гудвин— PORCHtraiture: Подключение в карантине

Агент по недвижимости P.J. Morgan Лаша Гудвин фотографирует с детства.Сочетая опыт в области экономики землепользования с ее страстью к сохранению исторического наследия и наследием семьи Блэк, ее проект документирует, как жители Северной Омахи «справляются с пандемией» без нормальной социализации.

«Мы очень сильно живем следствием друг друга, - сказала она, - поэтому тот факт, что из-за COVID мы расстаемся, страдает. Отсутствует важный жизненный компонент. Но с помощью технологий мы все еще можем получать информацию и общаться.

«Мы живем в очень несовершенных условиях.Наш хэштег, хорошо изученное и основанное на данных общество поставлено в тупик по своей природе, и это уже минута. В этом есть определенная достоверность ".

Портреты Гудвина, изображающие людей, стоящих дома или на собраниях, полны красок и жизни. Она пытается уловить неформальные подробности, которые показывают стойкость или хрупкость людей.

«Нет ничего лучше настоящего момента, когда вы что-то испытываете. Я пытаюсь передать, каково это было, когда я брал у них интервью.Многие благодарны за смену темпа и доступность для других вещей, таких как семейные обеды или хобби. Есть также темы страха и того, насколько странно это время ».

Свой проект она разработала после того, как смирилась с собственной травмой.

«Я был на заседании комитета по здоровью Zoom на работе, и все начали рассказывать, что мы переживаем во время [] пандемии - эмоциональные взлеты и падения. И именно в этот момент я понял, что на самом деле борюсь, и мне захотелось узнать, как справляются другие люди.”

Сбор изображений и историй продолжал напоминать ей о реальной угрозе болезни и жизненной потребности в справедливости. Это также помогло ей справиться со своей неуверенностью и сильными сторонами.

«До этого проекта я фотографировала вещи, а не людей», - сказала она. «Когда дело доходит до поимки людей, я искренне боялся. Но общение никогда не было для меня проблемой. Я болтун. Я люблю людей. Я люблю разговаривать с людьми ».

Раньше она в основном фотографировала на мобильный телефон.Теперь она пользуется зеркальной камерой. Она все еще учится, но ей нравятся результаты.

«Я перфекционист. Я горжусь собой за то, что преодолел свой страх перед несовершенством ».

Гудвин отправила подборку своих фотографий, связанных с пандемией, в постоянную коллекцию Даремского музея, некоторые из которых были размещены в их социальных сетях. Она тоже рассматривает возможность выставки.

«Важно культивировать истории людей, которые имеют опыт работы с местами и пространствами», - сказала она.«Я всегда ищу моменты, которые хотелось бы запечатлеть на будущее. Я знаю, что как коллекционер опыта, я всегда найду место для фотографий ».

Посмотреть ее проект в Instagram: @lifeisgoodwin_photography (#PORCHtraiture: Connection in Quarantine).

Джошуа Фу и Лорен Абелл - Прямо здесь, прямо сейчас

Джошуа Фу и Лорен Абелл фиксируют сюжеты своего проекта в кадрах и видео соответственно.Они часто описывают рестораторов, поваров, официантов и поставщиков кухонь, потому что Фу - фуд-фотограф, имеющий глубокие связи в отрасли с людьми, на которых пандемия негативно повлияла. Он и Абелл намеренно запечатлели остроту некогда шумных закусочных, превратившихся в пустые тихие места. Получающиеся в результате текстурированные изображения и откровенные откровения кажутся мгновенными и интимными.

Он и Абелл намеренно запечатлели остроту некогда шумных закусочных, превратившихся в пустые тихие места. Получающиеся в результате текстурированные изображения и откровенные откровения кажутся мгновенными и интимными.

«Все началось с фоторепортажей, которые я разместил в моем личном аккаунте в Instagram», - сказал Фу. «Лорен присоединилась к работе с видео. Я думаю, что мы дали около 70 интервью за один месяц, запечатлели множество историй в соответствии с потоком происходящего - от пандемии до протестов. После протестов мы дали несколько интервью. Движение повлияло на общество, в основном, положительно. Люди говорят об этом, потому что это у них на уме.

Они также следят за тем, как рестораны адаптируются и открываются снова.Фу добавил: «Я думаю, что все это сочетается воедино. Мы просто хотим быть проводниками, чтобы все голоса были услышаны ». «Все началось с фоторепортажей, которые я разместил в своем личном аккаунте в Instagram», - сказал Фу. «Лорен присоединилась к работе с видео. Я думаю, что мы дали около 70 интервью за один месяц, запечатлели множество историй в соответствии с потоком происходящего - от пандемии до протестов. После протестов мы дали несколько интервью. Движение повлияло на общество, в основном, положительно.Люди говорят об этом, потому что это у них на уме.

«Это своего рода маленькое окно в то, через что проходят люди в отрасли», - сказал Абелл. «Несколько человек упомянули, что для них это своего рода сеанс терапии. Это тоже для нас ».

Абелл сказал, что люди оптимистично настроены по поводу того, что по другую сторону этой пандемии сообщество станет сильнее. «Я слышал, как люди говорят о надежде на будущее, и это напомнило мне о свете в конце туннеля».

Продолжали появляться новые истории, и эта пара сотрудников - он экстраверт, она - интроверт - расширила свое видение за рамки еды на другие области.Проект мог родить несколько серий.

«Я думаю, что он продолжит развиваться даже после COVID», - сказал Фу.

Выделить время для проекта может быть непросто, поскольку эти фрилансеры получают больше оплачиваемых концертов. «Но проект по-прежнему остается нашим главным приоритетом», - сказал он.

В команду входят продюсер Джесси Хасслер и линейный продюсер Сэм Фу (брат Джошуа).

Проект привлек внимание Фонда Джеймса Берда, и местная библиотека хочет его заархивировать.Фу и Абелл сказали, что надеются снять из него документальный фильм. Выставка галереи и книга также на столе.

Посмотреть их проект на righthererightnowproject.com .

Джастин Лимож - Оставайся дома, волна Привет

Когда с появлением COVID-19 перестали работать коммерческие фотографии, Джастин Лимож знал, что не только он видел, как его работа исчезает, а его жизнь вращается вокруг дома. Поэтому он начал навещать друзей, чтобы проверить их и сделать быстрый снимок.Эти простые попытки повторного подключения проезжающих мимо автомобилей оказались больше, чем он ожидал.

«Было так много отзывов от стольких людей, что я решил создать учетную запись в Instagram, чтобы поделиться ими», - сказал он. «И это действительно задело за живое. То, как оно росло, произошло органично. Он просто забрал свою жизнь ». Когда с появлением COVID-19 перестали работать коммерческие фотографии, Джастин Лимож знал, что не только он видел, как исчезают его работы, а его жизнь вращается вокруг дома. Поэтому он начал навещать друзей, чтобы проверить их и сделать быстрый снимок.Эти простые попытки повторного подключения проезжающих мимо автомобилей оказались больше, чем он ожидал.

Слухи о его проекте распространились по виноградной лозе с шестью степенями разделения. «Удивительно, как в изоляции так много из нас были связаны, несмотря на то, что мы были порознь». «Было столько хороших отзывов от стольких людей, что я решил создать учетную запись в Instagram, чтобы поделиться ими», - сказал он. «И это действительно задело за живое. То, как оно росло, произошло органично. Он просто забрал свою жизнь ». Когда с появлением COVID-19 перестали работать коммерческие фотографии, Джастин Лимож знал, что не только он видел, как исчезают его работы, а его жизнь вращается вокруг дома.Поэтому он начал навещать друзей, чтобы проверить их и сделать быстрый снимок. Эти простые попытки повторного подключения проезжающих мимо автомобилей оказались больше, чем он ожидал.

Он подталкивал, чтобы не отставать от текучей среды. «Ситуация менялась так быстро».

Хотя COVID-19 означал неопределенность, по его словам, он также означал «серебряную подкладку, позволяющую проводить больше времени вместе и более целенаправленно разговаривать с друзьями и семьей».

Он намеревается быть правдивым по отношению к реальной жизни людей без каких-либо украшений, хотя он просит испытуемых помахать и улыбнуться в качестве своего рода приветствия от подписи Homefront его проекта Stay Home, Wave Hi .

«Это как кусок жизни. Я смотрю на всех через одну линзу, чтобы просто запечатлеть, что они делают и где находятся сейчас ».

Когда Центр по расширению прав и возможностей беженцев попросил его сфотографировать местные сообщества беженцев, он интегрировал эти изображения вместе с фотографиями активистов социальной справедливости в проект.

«Мне лично приятно заниматься любимой работой, - сказал Лимож.

Еще лучше, когда это находит отклик у других.

Он сказал, что намерен представить свои работы на выставке в галерее.

Посетите stayhomewavehi.com для получения дополнительной информации.

Эта статья была напечатана в выпуске журнала Omaha Magazine за сентябрь 2020 года. Чтобы получить журнал, нажмите здесь, чтобы подписаться.

Светодиодный подвес

Flux - Hubbardton Forge

Технические характеристики

Базовый предмет # 136520
Посмотреть коллекцию Flux

Настроенный элемент # 136520-1005 Smart String: 136520-LED-STND-85

* Показанное изображение не соответствует выбранным параметрам